二元函式偏導連續怎麼證明

　　二元函式偏導連續的證明方法是對開區間連續可導的分段可直接求出其偏導數，再對分段點用定義法求出其偏導數值或者判斷其不存在，由此即可判斷在分段點偏導數是否連續。

　　函式的定義通常分為傳統定義和近代定義，函式的兩個定義本質是相同的，只是敘述概念的出發點不同，傳統定義是從運動變化的觀點出發。

　　三元函式偏導數的求法：du＝cos(x+y^2-e^z)d(x+y^2-e^z)＝cos(x+y^2-e^z)(dx＋2ydy－e^zdz)＝cos(x+y^2-e^z)dx＋cos(x+y^2-e^z)×2ydy－cos(x+y^2-e^z)×e^zdz，

　　所以，αu/αx＝cos(x+y^2-e^z)dx,αu/αy＝2ycos(x+y^2-e^z),αu/αz＝－cos(x+y^2-e^z)×e^z。

　　函式連續偏導數不一定存在。因為偏導數存在只能保證函式在某個方向上是連續的，比如關x連續，關y連續，但是實際上，多元函式連續，其極限手段比較複雜比較多，可能是四面八方各個方向。

　　函式y=f(x)當自變數x的變化很小時，所引起的因變數y的變化也很小。例如，氣溫隨時間變化，只要時間變化很小，氣溫的變化也是很小的;又如，自由落體的位移隨時間變化，只要時間變化足夠短，位移的變化也是很小的，對於這種現象，我們說因變數關於自變數是連續變化的，可用極限給出嚴格描述:設函式y=f(x)在x0點附近有定義，如果有lim(x->x0)f(x)=f(x0)，則稱函式f在x0點連續。如果定義在區間I上的函式在每一點x∈I都連續，則說f在I上連續，此時，它在直角座標系中的影象是一條沒有斷裂的連續曲線。